Mostrar código-fonte de Teoria quântica de campos

{{sem-fontes|data=Setembro de 2011}}
{{Teoria quântica de campos|Topico-c=Pano de fundo}}
A '''Teoria Quântica de Campos''' é a aplicação conjunta da [[mecânica quântica]] e da [[relatividade especial]] aos [[Campo (física)|campos]] que fornecem a estrutura teórica usada na [[física de partículas]] e na [[física da matéria condensada]]. Em particular, a teoria quântica do [[campo eletromagnético]], conhecida como [[eletrodinâmica quântica]] (tradicionalmente abreviada como '''QED''', do [[língua inglesa|inglês]] '''''"Quantum EletroDynamics"'''''), é a teoria provada experimentalmente com maior precisão na Física.

Resumidamente, pode-se dizer que a ''teoria quântica dos campos'' é uma teoria criada com o objetivo de descrever os campos de forma quantizada (na denominação mais antiga se chama ''segunda quantização''). Por outro lado, a mecânica quântica lida essencialmente com a quantização da matéria e da energia.

A teoria quântica dos campos considera tanto as partículas que compõem a matéria ([[quarks]] e [[lépton|leptóns]]) quanto os condutores de força ([[bóson|bósons mensageiros]]) como excitações de um campo fundamental de energia mínima não-nula ([[vácuo]]).

==História==
===Advento da teoria clássica dos campos===
A noção de campo surgiu inicialmente como uma construção matemática "conveniente" para descrever as forças, que são conceitos centrais na mecânica de [[Isaac Newton|Newton]]. Entretanto, no século XIX, devido principalmente aos trabalhos de [[James Clerk Maxwell|Maxwell]], o conceito de campo passa a ocupar o papel central na descrição física da realidade. De fato, a mudança foi ainda maior, porque foi então que surgiu a primeira grande unificação da física: a relação entre campos elétricos e magnéticos, bem como o reconhecimento de que a [[luz]] ([[óptica]]) é uma manifestação particular deste [[campo eletromagnético]].

===Mecânica, Eletromagnetismo e Relatividade===
O [[eletromagnetismo]] foi a "raison d’être" do surgimento da relatividade. Com a inadequação das [[transformações de Galileu]] quando aplicadas à [[Equação de onda|equação de onda tridimensional]], surgiu um dilema: ou se preservava a [[mecânica clássica]] e abandonava-se o nascente ''eletromagnetismo'', ou se preservava este e abandonava-se quase três séculos de previsões solidamente confirmadas pela experimentação.

O caminho foi achado, surpreendemente, numa espécie de conciliação entre as duas alternativas.

Inicialmente, [[Woldemar Voigt]] derivou em [[1887]] um conjunto de relações, baseado apenas na [[Equação diferencial de d'Alembert|equação de onda ordinária]], devida a [[Jean le Rond d’Alembert|Jean D'Alembert]]. Essas relações eram transformações espaciais e temporais que deixavam invariante a '''''forma''''' desta equação.

Estas relações são as que se conhecem como [[Transformação de Lorentz|transformações de Loretz-Fitzgerald]], cientistas que redescobriram estas transformações mais tarde. Em particular, [[Lorentz]] o fez num contexto diferente, na tentativa de se reconciliar as teorias do [[Éter (elemento)|éter]] com os resultados de experiências físicas, tais como a de [[Experiência de Michelson-Morley|Michelson-Morley]]. [[Albert Einstein|Einstein]] então entra em cena, com seu trabalho seminal de [[1905]], '''"Sobre a Eletrodinâmica dos Corpos em Movimento"''', onde introduz a '''''relatividade''''', interpretando corretamente as transformações de Lorentz-Fitzgerald como '''''alterações do espaço e do tempo em função da velocidade relativa entre os referenciais.'''''

===Termodinâmica e Mecânica Quântica===
A mecânica quântica surgiu da incapacidade conjunta da [[termodinâmica]] e do [[Electromagnetismo|eletromagnetismo]] clássicos de prever a correta distribuição de energias em função da freqüência no problema de [[corpo negro]].

A tentativa de derivação feita por [[Lord Rayleigh]] e por [[James Hopwood Jeans|James Jeans]] postulava que cada [[onda eletromagnética]] estava em equilíbrio com as paredes do forno. Isso se traduz num teorema que mantém sua validade mesmo na mecânica quântica:

''<blockquote>''
 '''''"Numa cavidade fechada em equilíbrio térmico com o campo'''''
 '''''eletromagnético confinado, o campo é equivalente a um conjunto'''''
 '''''enumeravelmente infinito de osciladores harmônicos, e a sua''''' '''''energia é igual à soma das energias desses osciladores.'''''
;''Cada frequência corresponde aos osciladores tomados dois a dois."'''''</blockquote>''
[[Max Planck]] obteve a forma correta da distribuição porque postulou a quantização da energia dos [[oscilador harmônico|osciladores harmônicos]] que comporiam as paredes da cavidade que confina a radiação. Essa hipótese teve por efeito introduzir um limite máximo de freqüência acima do qual há um corte ('''''cutoff''''') nas contribuições dos entes ('''''ondas eletromagnéticas''''') que estão em equilíbrio.

Einstein, para explicar o [[Efeito fotoeléctrico|efeito fotoelétrico]], ampliou o conceito da quantização para a energia radiante, postulando a existência do [[fóton]] (o que "implicitamente" quer dizer que as [[equações de Maxwell]] não tem validade ilimitada, porque a existência do fóton implica [[não-linearidade]]s).

A antiga teoria quântica cedeu lugar à mecânica quântica moderna quando [[Erwin Schrödinger|Schrödinger]] desenvolveu a famosa equação que leva o seu nome. Entretanto, a primeira versão que ele desenvolveu foi a equação que hoje é conhecida como '''equação de Klein-Gordon''', que é uma equação relativista, mas que não descrevia bem o [[átomo de hidrogênio]], por razões que só mais tarde puderam ser entendidas. Assim, ele abandonou a primeira tentativa, chegando à sua equação ([[equação de Schrödinger]]):
<center><math>\left[- \frac{\hbar^2\nabla^2}{2m} + V\left(\bold{r},t\right) \right]\Psi\left(\bold{r},t\right) = i\hbar\frac{\partial\Psi\left(\bold{r},t\right)}{\partial t}</math></center>
A equação de Schrödinger acima colocada é a equação "dependente do tempo", pois o tempo aparece explicitamente. Neste caso, as soluções <math>\Psi</math> são funções das coordenadas espaciais e do tempo.

Quando o potencial <math>\bold{V}</math> não depende do tempo, ou seja, quando o campo de força ao qual a partícula está submetida é conservativo, é possível separar as variáveis <math>\bold{r}</math> e <math>\bold{t}</math>.

A equação que a parte espacial da função de onda <math>\Psi</math> obedece é:
<center><math>\left[-\frac{\hbar^2\nabla^2}{2m}+V\left(\bold{r}\right)\right]\psi\left(\bold{r}\right)= E\psi\left(\bold{r}\right)</math></center>
conhecida como '''equação de Schrödinger''' "independente do tempo". Esta é uma [[equação de autovalores]], ou seja, através dela se obtem simultaneamente '''''autofunções''''' (no caso as '''funções de onda <math>\psi</math>''') e [[autovalor]]es (no caso, o conjunto das '''energias estacionárias <math>E</math>''').

==Primeiras unificações. Equações relativísticas==
===Equação de Klein-Gordon===
Como foi dito acima, quando Schrödinger primeiro procurou uma equação que regesse os sistemas quânticos, pautou sua busca admitindo uma aproximação relativista, encontrando a depois redescoberta equação de Klein-Gordon:
<center><math>\left[\square + \left(\frac{mc}{\hbar}\right)^2\right]\psi = 0</math></center>
onde
<center><math>\square \equiv \frac{\partial}{\partial x_\mu} \frac{\partial}{\partial x^\mu}</math></center>
A equação de Klein-Gordon, às vezes chamada de equação de Klein-Fock-Gordon (ou ainda Klein-Gordon-Fock) pode ser deduzida de algumas maneiras diferentes.

Usando-se a definição relativística de energia
<center><math>E^2 = \left. p^2c^2 + m^2c^4 \right. </math></center>
chega-se à equação:
<center><math>\sqrt{(-i\mathbf{\nabla})^2 + m^2} \psi= i \frac{\partial}{\partial t}\psi</math></center>

Essa expressão, por conter [[Operador diferencial|operadores diferenciais]] sob o radical, além de apresentar dificuldades computacionais, também apresenta dificuldades conceituais, já que se torna uma teoria [[Não-localidade|não-local]] (pelo fato de a raiz poder ser expressa como uma [[série infinita]]). Por ser uma '''''equação de segunda ordem''''' não permite que fique bem definida a questão da '''normalização da''' [[função de onda]].

[[Método de Hartree-Fock|Fock]] deduziu-a através da generalização da '''''equação de Schrödinger''''' para [[Campo magnético|campos magnéticos]] (onde as forças dependem da velocidade). Fock e Klein usaram ambos o [[Teoria Kaluza-Klein|método de Kaluza-Klein]] para deduzi-la.
''O motivo, só mais tarde entendido, da inadequação desta equação ao átomo de hidrogênio é que ela se aplica bem somente a partículas sem carga e de spin nulo.''

===Equação de Dirac===
Em  '''1928'''   [[Paul Dirac]] obteve uma equação relativística baseada em dois princípios básicos
#A equação deveria ser '''linear na derivada temporal''';
#A equação deveria ser '''relativisticamente covariante'''.

A equação obtida por ele tinha a seguinte forma:
<center><math> i\hbar \frac{\partial \psi}{\partial t} = \frac{\hbar c}{i} \left(\alpha_0 mc\psi + \alpha_1 \frac{\partial\psi}{\partial x^1} + \alpha_2 \frac{\partial\psi}{\partial x^2} + \alpha_3 \frac{\partial\psi}{\partial x^3} \right)</math></center>
onde <math>\alpha_0</math>, <math>\alpha_1</math>, <math>\alpha_2</math> e <math>\alpha_3</math> não são números reais ou complexos, mas sim matrizes quadradas com N² componentes. Semelhantemente, as funções <math>\psi</math> são na verdade matrizes coluna da forma
<center><math>\psi = \begin{bmatrix} \psi_1 \\ \psi_2 \\ \vdots \\ \psi_N \end{bmatrix} </math></center>
e as matrizes <math>\alpha_0</math>, <math>\alpha_1</math>, <math>\alpha_2</math> e <math>\alpha_3</math> devem ser [[Operadores Hermitianos|hermitianas]].

A '''''equação de Dirac''''', diferentemente da '''''equação de Klein-Gordon''''', é uma equação que dá bons resultados para partículas de '''spin ½'''. Aliás, um dos sucessos é que esta equação incorpora o '''[[spin]]''' de forma natural, o que não ocorre com a '''''equação de Schrondinger''''', onde o '''spin''' é admitido posteriormente como uma hipótese '''ad hoc'''. Não obstante, isso levou certos autores a afirmarem que '''''o spin é um grau de liberdade relativístico''''', o que é contestado. Outro sucesso da '''''equação de Dirac''''' foi prever a existencia do [[pósitron]], já que a equação previa valores negativos de energia, o que foi inicialmente interpretado, à luz da "[[teoria dos buracos]]", como indicação de '''''elétrons com energias negativas'''''. Essa teoria afirmava que os '''''pósitrons''''' seriam '''''vacâncias''''' produzidas pela promoção desses elétrons para '''''estados com energias positivas'''''. O [[Vácuo quântico|vácuo]] é então visto como um '''''mar de elétrons''''' onde eles estariam compactamente colocados. Hoje, entretanto, essa teoria cedeu lugar à questão de criação e aniquilação de partículas num contexto mais geral da '''''quantização canônica dos campos'''''.

===Desenvolvimento da teoria quântica dos campos===
A origem da teoria quântica dos campos é marcada pelos estudos de [[Max Born]] e [[Pascual Jordan]] em [[1925]] sobre o problema da computação da potência irradiada de um átomo em uma transição energética.

Em [[1926]], Born, Jordan e [[Werner Heisenberg]] formularam a teoria quântica do campo eletromagnético desprezando tanto a '''''[[polarização]]''''' como a presença de '''''fontes''''', levando ao que se chama hoje de uma '''''teoria do campo livre'''''. Para tanto, usaram o procedimento da '''''quantização canônica'''''.

Três razões principais motivaram o desenvolvimento da teoria quântica dos campos:
*A necessidade da uma teoria que lidasse com a variação do número de partículas;
*A necessidade de conciliação entre as duas teorias: mecânica quântica e a relatividade;
*A necessidade de lidar com estatísticas de sistemas multipartículas.

===Quantização canônica dos campos===
Um '''''campo''''', no esquema conceitual da teoria dos campos, é uma entidade com infinitos [[Graus de liberdade (física)|graus de liberdade]].

O estado de mais baixa energia, chamado de vácuo, corresponde à ausência de partículas.

Estas, entretanto, podem ser criadas ou destruidas através de dois operadores:
*<math>\mathbf{a}^{+}_k</math>: '''operador criação'''
*<math>\mathbf{a}^{-}_k</math>: '''operador aniquilação'''
que agem sobre a função de onda do campo, respectivamente simbolizando a criação e a aniquilação de partículas dotadas de momento <math>\mathbf{k}</math>, possibilidade exigida pela relatividade.

Os operadores, agindo sobre os estados de um tipo específico de [[espaço de Hilbert]], chamado [[espaço de Fock]], criam e destroem as partículas. Entretanto, uma restrição é:
<center><math>\mathbf{a}^{-}_k\left|0\right\rangle = 0</math></center>
o que quer dizer que não pode haver aniquilação sobre o estado básico, já que nesse caso não há partículas a serem aniquiladas.

=={{Ligações externas}}==
*{{Link|pt|2=http://www.revistapesquisa.fapesp.br/?art=3095&bd=1&pg=1&lg= |3=A Cidade Proibida - Revista Fapesp  }}

{{Portal3|Ciência|Física}}

{{DEFAULTSORT:Teoria Quantica Campos}}
[[Categoria:Teoria quântica de campos| ]]
[[Categoria:Mecânica quântica]]
[[Categoria:Física teórica]]