Mostrar código-fonte de Entropia

::''Este artigo aborda a acepção [[física]] de entropia.''
{{ver desambiguação}}

[[Imagem:Melting icecubes.gif|thumb|right|200px|[[Gelo]] derretendo - um exemplo clássico de aumento de entropia]]

A '''entropia''' (do [[Língua grega|grego]] '''εντροπία''', ''entropía''), unidade [J/K] ([[joule]]s por [[kelvin]]), é uma [[grandeza física|grandeza]] [[termodinâmica]] que mensura o grau de irreversibilidade de um sistema, encontrando-se geralmente associada ao que denomina-se por "desordem", não em [[senso comum]] <ref group = "Nota" name ="Desordem_senso_comum" />, de um [[sistema]] termodinâmico. Em acordo com a [[segunda lei da termodinâmica]], [[trabalho]] pode ser completamente convertido em [[calor]], e por tal em [[energia térmica]], mas energia térmica não pode ser completamente convertida em trabalho. Com a entropia procura-se mensurar a parcela de [[energia]] que não pode mais ser transformada em [[trabalho]] em transformações termodinâmicas à dada temperatura.

A parcela de [[energia interna]] de um sistema em seu [[equilíbrio termodinâmico]] que não pode mais ser convertida em trabalho à temperatura de equilíbrio pode ser determinada pelo produto da entropia S pela temperatura absoluta T do sistema no respectivo estado, encontrando-se disponível à execução de trabalho por tal apenas a parcela <math> F = U - TS </math> da energia interna U em consideração. A parcela de energia interna F que pode ser convertida em trabalho, assim como a entropia, é uma [[função de estado]] do sistema, e por tal dá origem a um potencial termodinâmico: a [[energia livre de Helmholtz]] do sistema em consideração.

A entropia é uma grandeza que busca mensurar não a energia tampouco a matéria totais encerrada pelas [[fronteira]]s do sistema termodinâmico, mas sim como esta matéria e esta energia encontram-se armazenadas e distribuídas no sistema definido por tais fronteiras. Assim, embora uma grandeza bem distinta das grandezas [[massa]], [[energia interna]] e [[quantidade de matéria]], a entropia de um sistema encontra-se certamente relacionada às grandezas citadas, sendo, da mesma forma que as anteriores, uma propriedade do sistema. A fim de definir-se um sistema simples especificam-se a energia interna U, a massa m - especificamente a quantidade de matéria N e a natureza das partículas que integram o sistema - e o volume V do mesmo, e ao fazê-lo determina-se também, de forma automática, o valor da entropia S do sistema - uma grandeza escalar - no estado final a ser atingido uma vez dado tempo suficiente para que todos os processos necessários aconteçam. Assim a entropia S nos estados de equilíbrio termodinâmico é uma função das grandezas antes citadas: <math> S=S_{(U,V,N)} </math>.

Ver-se-á que os processos que levam o sistema do estado inicial logo após este ter sido isolado até o estado de final - o estado de [[equilíbrio termodinâmico]] - ocorrem sempre de forma a provocarem aumentos - ou no limite a manutenção - do valor da entropia do sistema. Não ocorrem processos que impliquem a diminuição da entropia total de um [[sistema isolado]]. A entropia é pois uma [[função de estado]] que obedece a um princípio de maximização, o "princípio da máxima entropia": a entropia em um estado de equilíbrio termodinâmico - satisfeitas as restrições impostas ao sistema - é sempre a máxima possível.

A entropia é uma [[função de estado]] cujo valor (sempre) cresce durante [[processo natural|processos naturais]] em [[sistema isolado|sistemas isolados]], e quando escrita em função das [[grandezas extensivas]] [[energia interna]] U, [[volume]] V e número de elementos N - no caso dos sistemas termodinâmicos mais simples - a entropia <math> S = S_{(U,V,N)}</math> é, assim como as respectivas [[Transformada de Legendre|Transformadas de Legendre]], uma [[equação fundamental]] para o sistema termodinâmico em questão, sendo então possível, a partir desta e de todo o formalismo termodinâmico, obter-se qualquer informação física relevante para o sistema em estudo. <ref group = "Ref." name = "Thermodynamics_do_Callen" />. Se expressa em função de uma ou mais grandezas que não as citadas - conjugas a estas - a expressão para a entropia S reduz-se a uma mera [[equação de estado]]. As equações de estado, embora relacionem valores de grandezas termodinâmicas nos estados de equilíbrio, não retêm em si, individualmente, todas as informações acerca do sistema. É necessário o conhecimento de todas as equações de estado para recuperar-se a completeza acerca das informações - para a partir delas se estabelecer uma equação fundamental - e via transformada de Legendre, se estabelecer qualquer das demais equações fundamentais - se desejada.

== Conceitos científicos de "desordem" ==
A associação incorreta da entropia com a "desordem" ao considerar-se o sentido em senso comum desta palavra leva muitas vezes a uma compreensão errônea da definição de entropia e também a usos completamente inadequados da [[segunda lei da termodinâmica]] <ref group = "Nota" name = "Em_sistemas_isolados" />, e assim, vale estabelecer-se aqui pelo menos um conceito aceitável para o termo "desordem" que seja adequado ao meio científico.

Segundo a [[física estatística]] a desordem de um sistema pode ser associada - não diretamente mas mediante uma [[função (matemática)|função]] [[logaritmo]] - ao número de [[microestados]] acessíveis ao sistema uma vez satisfeitas as [[Restrição (teoria da informação)|restrições]] impostas ao mesmo. Restrições práticas comuns em sistemas termodinâmicos ligam-se geralmente ao valor da [[energia interna]] U e ao [[volume]] V disponíveis ao sistema, e aumentar a desordem de um sistema significa aumentar o número de microestados (de configurações) acessíveis às partículas deste sistema.
[[Ficheiro:Playing cards.jpg|thumb|right|300px|A entropia mensura a quantidade de estados disponíveis uma vez satisfeitas as restrições impostas ao sistema. A entropia de um [[baralho]], imposto a condição de que todas as suas [[carta]]s estejam [[ordem|ordenadas]], visto que há apenas um estado que satisfaz a tal restrição, é nula, pois [[logaritmo neperiano|ln]] 1 = 0.]]

Um exemplo elucidador mas não exatamente análogo seria o que se obtém quando considera-se um [[baralho]]. Imposta a restrição de que todas as suas 54 cartas estejam em uma dada [[conjunto ordenado|ordem]] pré-estabelecida, há apenas uma [[probabilidade|possibilidade]] de [[sequência]] para as cartas, ou seja, há apenas um microestado acessível a este sistema. Sua entropia seria, portanto, zero (pois [[logaritmo neperiano|ln]] 1 = 0). O número de microestados sobe para 54 se permitir-se que apenas uma dada carta esteja fora da ordem, e é significativamente maior se considerada a restrição de que apenas a primeira carta na sequência seja um [[ás]]. Se a restrição for relaxada ainda mais, impondo-se apenas que as cartas sejam as cartas de um único baralho completo (restrição antes também subentendida) o sistema terá o maior número de configurações possíveis, a maior desordem possível, e portanto a maior entropia possível. Aumentar a desordem, ou seja, a entropia de um sistema termodinâmico significa, de forma similar, dar-lhe condições para que haja um maior número de microestados acessíveis às [[partícula]]s que o compõem. 

A comparação com o baralho não é direta pois em sistemas termodinâmicos há de se considerar a [[partículas idênticas|indistinguibilidade]] das partículas (o que não ocorre com as cartas) e o que vem a ser um microestado, ou seja, uma configuração do sistema, entre outros pormenores, mas de forma geral, assim como ocorre para o baralho, a remoção de restrições impostas ao sistema em [[equilíbrio termodinâmico|equilíbrio]] leva a um aumento na sua entropia. Importante também é observar que um aumento da energia interna U mantidas as restrições espaciais leva a um aumento de microestados acessíveis às particulas do sistema pois estas têm, agora, mais [[energia térmica|energia]], e portanto a um aumento na entropia deste. A entropia cresce com a energia interna U de forma [[função monótona|monótona]] para sistemas estáveis, o que significa dizer, em acordo com a definição de [[temperatura]] <ref group = "Nota" name = "Temperatura_absoluta" /> absoluta, que, para sistemas em equilíbrio, a [[temperatura absoluta]] nunca pode ser negativa.

Há em verdade várias interpretações [[ciência|cientificamente]] corretas para o termo "desordem", e citar-se-á também uma oriunda da termodinâmica e diretamente associada à [[segunda lei da termodinâmica]] e ao estudo da [[máquina térmica]] e das transformações de energia ([[calor]] e [[trabalho]]) nestas máquinas. A segunda lei obriga que uma máquina térmica (ou um [[refrigerador]]) tenha necessariamente uma fonte quente e uma fonte fria. Um aumento da entropia representa, em tais sistemas, uma medida da energia que, oriunda da fonte quente, poderia ter sido aproveitada na forma de trabalho, mas, não o sendo, foi simplesmente "desperdiçada" como calor na fonte fria, tornado-se doravante indisponível para produzir o citado trabalho. A associação com desordem provém da observação de que trabalho em [[física]] envolve necessariamente variação de volume de uma parte do sistema, ou seja, o movimento direcionado de uma [[fronteira]] restritiva interna ao [[sistema isolado]] (a fronteira comum entre dois de seus subsistemas), e por conseguinte movimento direcionado, ordenado, de todas as partículas do subsistema delimitado por esta fronteira em movimento. Trabalho tem assim a ver com transferência de [[energia cinética]] ([[energia térmica]]), mas as partículas responsáveis por esta transferência movem-se de forma ordenada, direcionada, "acompanhando" a fronteira em movimento. Já a energia térmica trocada na forma de calor implica também variação da energia de movimento das partículas dos subsistemas, mas estas partículas agora movem-se de forma completamente desordenadas durante esta troca. O calor, oposto ao trabalho, implica a "propagação" de energia térmica mediante movimentos aleatórios - transferência de energia térmica (cinética) em forma não espacialmente direcionada -, feito de forma que a fronteira do sistema efetivamente não se move (o calor "passa" pela fronteira). Assim, o aumento de entropia, e portanto da desordem, de um sistema significa transformar parte do "movimento ordenado" das partículas de um sistema - que poderia ser usado para fazer trabalho - em movimento "desordenado", não associado a trabalho. O calor é a forma mais evidente de se fazer a entropia do sistema variar, ao passo que a troca de energia mediante trabalho por si só não implica variação da entropia, conforme visto.
 
Aumentar a desordem significa, assim, desperdiçar energia que poderia em princípio ser aproveitada como trabalho e, não o sendo, foi simplesmente entregue na forma de calor à fonte fria do sistema. Uma vez entregue à fonte fria, a energia atrelada ao aumento de entropia não pode mais, em contexto global, ser convertida em trabalho.

== Entropia ==
[[Ficheiro:El Universo y la Termodinamica.jpg|thumb|right|300px|A entropia é um conceito essencial ao estudo das [[máquinas térmicas]].]]

=== Transformações reversíveis ===
A ideia de entropia, uma [[grandeza física]] que encontra sua definição dentro da área da [[termodinâmica]] <ref group = "Nota" name = "Indicacao_Sears" />, surgiu no seguimento de uma [[função (matemática)|função]] criada por [[Clausius]] a partir de um [[Ciclo termodinâmico|processo cíclico]] [[processo reversível|reversível]]. Sendo Q o calor trocado entre o sistema e sua vizinhança e T a temperatura absoluta do sistema, em todo processo reversível a [[integral|integral de curva]] de <math>\frac{\delta Q}{T}</math> só depende dos estados inicial e final, sendo independente do [[caminho]] seguido. Portanto deve existir uma [[função de estado]] do sistema, S = f (P, V, T), chamada de entropia, cuja variação em um processo reversível entre os estados inicial e final é:
<ref group = "Nota" name = "Indicacao_Halliday" /> 

:<math>\Delta S = S_2 - S_1 = \int_1^2 \frac {\delta Q} {T}</math>, sendo Q reversível

A entropia física, em sua forma clássica é dada por:

:<math>dS = \frac{\delta Q}{T}</math>, desde que o calor seja trocado de forma reversível

ou, quando o processo é [[processo isotérmico|isotérmico]]:

:<math>S_2 - S_1 = \begin{matrix} \cfrac{Q_{1 \to 2}}{T} \end{matrix}</math>

onde ''S'' é a entropia, <math>Q_{1 \to 2}</math> a quantidade de [[calor]] trocado e T a temperatura em [[Kelvin]].

O significado desta [[equação]] pode ser descrito, em linguagem corrente, da seguinte forma:

:Em processos reversíveis como o descrito, quando um [[sistema termodinâmico]] passa do estado 1 ao estado 2, a [[variação]] em sua entropia é igual à variação da [[quantidade]] de [[calor]] trocada (de forma reversível) dividido pela [[temperatura]].

=== Processos de não equilíbrio ===
Em processos mais complexos, o que inclui os processos irreversíveis e de não equilíbrio como a [[expansão livre]], entropia pode e sempre é produzida dentro do próprio sistema, e a variação total na entropia destes sistemas é igual à soma de dois termos: a entropia produzida e a entropia trocada com a vizinhança. A entropia trocada equivale, em [[Termodinâmica#Transformações e Processos|processos quase estáticos]], conforme descrito, à integral de dQ/T, sendo sempre nula quando a transformação é adiabática. O uso desta expressão ao casos de processos de não equilíbrio é contudo inadequado, ou, no mínimo, requer muita cautela, visto que a própria definição de [[temperatura]] fica comprometida. Já a entropia produzida vale zero apenas quando o processo é reversível, sendo sempre positiva em transformações irreversíveis.

Observa-se que em todas os processos a entropia total do sistema mais vizinhança ou aumenta (processos irreversíveis), ou fica constante ([[transformação isentrópica|transformações reversíveis]]). Na prática, apesar de existirem processos que muito se aproximam dos reversíveis, toda transformação leva a um aumento na entropia total do sistema mais vizinhança, e este [[princípio]] permite definir a [[Segunda Lei da Termodinâmica]], cuja implicação direta consiste no fato de que um processo tende a dar-se de forma espontânea em único sentido, aquele que leve ao aumento da entropia total (do sistema mais vizinhança). Por esses motivos, a entropia também é chamada de [[flecha do tempo]]. 

Como não é possível determinar-se o aumento da entropia partindo-se diretamente de considerações sobre os sistemas que estão em processos de não equilíbrio - irreversíveis - justamente por estes estarem fora do equilíbrio, para determinar-se a variação de entropia total sofrida por um sistema ao longo de um processo de não equilíbrio determina-se a diferença entre as entropias inicial e final associadas aos respectivos estados de equilíbrio inicial e final. Tal consideração leva em conta o fato de a entropia ser uma função de estado, e por tal sua variação não depende de como o sistema saiu de um estado e chegou ao outro, e sim apenas dos estados inicial e final envolvidos.

A unidade de entropia no [[Sistema Internacional de Unidades|SI]] é designada por ''J/K'''.

== Definição termodinâmica ==
No início da década de [[1850]], [[Rudolf Clausius]] descreveu o conceito de ''[[energia desperdiçada]]'' em termos de [[Derivada|diferenciais]].

Em [[1876]], o [[física|físico]], [[química|químico]] e [[matemática|matemático]] [[Josiah Willard Gibbs|Willard Gibbs]] chegou à conclusão de que o [[conceito]] de ''[[Energia livre de Gibbs|energia disponível]]'' ΔG em um [[sistema termodinâmico]] é [[matemática|matematicamente]] obtido através da subtração entre a ''[[energia desperdiçada|energia perdida]]'' TΔS e a variação da energia total do sistema [[entalpia|ΔH]].

Estes conceitos foram desenvolvidos posteriormente por [[James Clerk Maxwell]] [[1871]] e [[Max Planck]] [[1903]].

Nos dias de hoje a entropia é [[postulado|postulada]] conforme se segue
<ref group = "Nota" name = "Indicacao_Callen" />: 

: - "Existe uma função (denominada entropia S) dos [[Grandezas extensivas|parâmetros extensivos]] de um sistema definida para todos os estados de [[equilíbrio termodinâmico]] deste sistema e com a seguinte propriedade: dentre todos os estados de equilíbrio possíveis que satisfazem as restrições físicas impostas ao sistema o estado de equilíbrio assumido pelo sistema será aquele para o qual os valores dos parâmetros extensivos neste estado levem à [[Ponto crítico (funções)|maximização]] do valor de sua entropia S. Em um sistema sem restrições internas a entropia é a maior possível."

A exemplo, na parte superior da figura ao lado tem-se um sitema com uma [[fronteira adiabática]] e uma restrição interna. O estado de equilíbrio termodinâmica de um sitema, satisfeitas as restrições internas, corresponde ao estado onde a entropia é a máxima possível. Na parte inferior a restrição é removida. O sistema passa por transformações e, após certo tempo atinge um novo estado de equilíbrio termodinâmico. Nestas transformações a entropia do sistema geralmente aumenta, o que ocorre para [[expansão livre]] mostrada, ou em casos outrem específicos - quando todos os processo se fazem de forma reversível- não se altera. A entropia de um sistema isolado nunca diminui.

[[Ficheiro:Entropie.png|thumb|right|200px| A entropia de um sistema aumenta mediante a remoção de restrições internas.]]

Assim, o estado de equilíbrio realmente assumido por um sistema termodinâmico é, satisfeitas as restrições físicas impostas, o estado de maior entropia possível, e a remoção de uma restrição leva geralmente a um aumento da entropia do sistema composto, ou, em caso específicos (transformações reversíveis), à manutenção de seu valor, mas nunca a uma diminuição da mesma.

Há três outros postulados que, em termodinâmica, mostram-se diretamente associados à definição de entropia, sendo eles:

:- "A entropia de um sistema composto é [[adição|aditiva]] sobre os subsistemas que o constituem. A entropia é [[função contínua|contínua]] e [[função diferenciável|diferenciável]] e é uma [[função monótona|função monótona crescente]] da [[energia interna]] U."
:- "A entropia de um sistema é nula para um estado onde a temperatura absoluta T também o seja."
:- "Existe um estado particular - chamado estado de equilíbrio - de um sistema que, macroscopicamente, é completamente caracterizado pela energia interna U, pelo volume V, e pela [[quantidade de matéria]] N<sub>1</sub>, N<sub>2</sub>,N<sub>3</sub> de seus [[tabela periódica|constituintes químicos]]." <ref group = "Nota" name = "Conforme_traducao_Callen />.

A entropia S quando expressa em função do volume V do sistema, da quantidade de partículas N do sistema e da energia interna U do sistema, S(U,N,V), é uma [[Equação fundamental|Equação Termodinâmica Fundamental]] para um sistema termodinâmico simples, e pode, mediante a [[Transformada de Legendre]], ser transformada em outras equações fundamentais como a equação da [[Entalpia]] H(S,P,N), [[Energia de Helmholtz]] F(T,V,N), [[Energia livre de Gibbs]] G(T,P,N) ou o [[Grande Potencial Canônico]] U(T,P,''m''). 
Em sistemas termodinâmicos mais complexos, a exemplo em sistemas [[magnetismo|magnéticos]], outras [[variável|variáveis]] podem vir a figurar na equação entrópica fundamental e nas outras equações fundamentais, entretanto os conceitos de equação fundamental e transformada de Legendre permanecem os mesmos.

As equações fundamentais diferem das equações de estado basicamente no fato de que a partir de uma equação fundamental pode-se obter, com o uso do formalismo termodinâmico, qualquer informação a respeito do sistema termodinâmico por ela descrito, inclusive as equações de estado para este sistema, ao passo que o mesmo não pode ser feito a partir de uma equação de estado, que não retém em si todas as informações necessárias a respeito do sistema. É necessário um conjunto de equações de estado para a descrição completa de um sistema termodinâmico (do qual poderia obter-se, então, as equações fundamentais).

== A Primeira Lei da Termodinâmica ==
{{Ver artigo principal|[[Primeira Lei da Termodinâmica]]}}
A primeira lei da termodinâmica é a lei de conservação de energia aplicada aos processos térmicos. Nela observamos a equivalência entre trabalho e calor. Este princípio pode ser enunciado a partir do conceito de energia interna. Esta pode ser entendida como a energia associada aos [[átomo]]s e [[molécula]]s em seus movimentos e interações internas ao sistema.
Num [[sistema isolado]] a energia total permanece constante <ref group = "Nota" name = "Indicacao_Halliday_cap25" />.

== A Segunda Lei da Termodinâmica ==
{{Ver artigo principal|[[Segunda Lei da Termodinâmica]]}}
A Segunda Lei da Termodinâmica, uma importante [[lei física]], determina que ''a entropia total de um [[sistema isolado|sistema termodinâmico isolado]] tende a aumentar com o tempo, aproximando-se de um [[Ponto crítico (funções)|valor máximo]]'' à medida que restrições internas ao sistema são removidas. O estado de equilíbrio termodinâmico de um sistema isolado corresponde ao estado onde, satisfeitas as restrições internas, a entropia é máxima. Duas importantes consequências disso são que o [[calor]] não pode passar naturalmente de um [[corpo]] [[frio]] a um corpo [[quente]], e que um [[Moto-contínuo|Moto perpétuo]], ou seja, um motor que produza trabalho infinitamente, mas por calor, seja impossível <ref group = "Nota" name = "Indicacao_Halliday_Cap26" /> .

== Interpretação estatística ==
Em [[1877]], [[Ludwig Boltzmann]] visualizou um [[física estatística|método probabilístico]] para medir a entropia de um determinado número de [[partícula]]s de um [[gás ideal]], na qual ele definiu entropia como proporcional ao [[logaritmo neperiano]] do número de [[microestado]]s que um gás pode ocupar:

:<math>S = k \cdot \ln \Omega</math>

Onde S é a entropia, k é a [[constante de Boltzmann]] e Ω é o número de microestados possíveis para o sistema.

O trabalho de Boltzmann consistiu em encontrar uma forma de obter a [[equação]] entrópica fundamental S a partir de um tratamento matemático-probabilístico <ref group = "Nota" name = "Trabalho_Boltzman" /> facilmente aplicável aos sistemas em questão. Ao fazê-lo, conectou o todo poderoso formalismo termodinâmico associado à equação fundamental a um método de tratamento probabilístico simples que exige apenas considerações físicas primárias sobre o sistema em análise, obtendo, a partir de considerações básicas, todo o comportamento termodinâmico do sistema.
A equação de Boltzman mostra-se muito importante para o estudo termodinâmico de tais sistemas, e reconhecida como tal pelo próprio autor, encontra-se gravada em sua lápide <ref group = "Nota" name = "FotoBoltzmann" /> .

== Superfícies isentrópicas ==

Superfícies [[transformação isentrópica|isentrópicas]] são superfícies formadas por todos os [[ponto]]s que apresentem, em um diagrama de estados - onde os [[eixos coordenados]] estão associados às grandezas termodinâmicas como [[pressão]], [[volume]] e [[temperatura]] (etc.), e cada ponto representa um possível estado de equilíbrio termodinâmico do sistema -, o mesmo valor para a entropia S. 

Transformações sofridas pelo sitema são expressas como [[Caminho (topologia)|linhas]] unindo uma sequência de pontos no diagrama de estados, ou como "saltos" entre estes pontos.

Para um sistema isolado que sofra apenas transformações reversíveis, as linhas que representam as mudanças de estado estão restritas à [[superfície]] isentrópica à qual pertence o estado inicial. O sistema pode ser levado de um estado inicial a qualquer outro estado representado por ponto sobre a mesma isentópica sem comprometer a possibilidade de retorno ao estado inicial, feita também sobre a mesma superfície isentrópica.

Transformações irreversíveis em sistemas isolados (como a [[expansão livre]]) conectam pontos em isentrópicas distintas. Uma vez descrito por ponto em outra isentrópica (de valor S maior), o sistema isolado jamais poderá retornar ao estado inicial, ficando todos os estados associados à isentrópica anterior inacessíveis ao sistema isolado, que agora pode assumir apenas configurações descritas por pontos na sua nova isentrópica, ou em isentrópicas superiores (com maiores valores de S).

O retorno do sistema a isentrópicas com menores valores de S só é possível mediante a troca de calor e de entropia com a vizinhança, e assim, neste caso, o sistema não poderá mais estar [[transformação adiabática|adiabaticamente]] isolado. Tem-se então, em acordo com a Segunda Lei da Termodinâmica, uma redução na entropia do sistema às custas de um aumento na entropia global do conjunto sistema mais vizinhaça.

Escoamentos isentrópicos são uma boa aproximação para os [[vento|escoamentos]] [[atmosfera|atmosféricos]] reais em [[escala sinótica]], nas regiões sem [[precipitação]] (por exemplo, nos [[anticiclone|escoamentos anticiclônicos]], anti-horários no [[Hemisfério Sul]] e horários no [[Hemisfério Norte]]) e em [[equilíbrio radiativo]] (o ganho é igual à perda da densidade de fluxo radiativo).

{{referências|Notas|grupo="Nota"|refs=

<ref group = "Nota" name ="Desordem_senso_comum" >A associação entre entropia e o conceito de "desordem" que vigora em "senso comum" (o de "bagunça") é possível, mas diga-se de passagem, por ser geralmente feita de forma muito pouco cautelosa, bem "delicada"!</ref>

 <ref group = "Nota" name = "Em_sistemas_isolados" >Em particular, a lei do "aumento da desordem", vale lembrar explicitamente - válida em sistemas '''isolados''' - não contraria outras teorias científicas como a teoria do Big Bang ou mesmo a teoria da evolução biológica, e quem as usa para "invalidar" tais teorias incorre em erro científico crasso.</ref>

<ref group = "Nota" name = "Temperatura_absoluta" >A temperatura é definida, em termodinâmica, como a derivada parcial da energia interna em relação à entropia: <math> T= \frac{\part U_{(S, V, N, etc.)}}{\part S} </math>. Se a entropia cresce com o aumento de energia interna, esta derivada é necessariamente positiva</ref>

<ref group = "Nota" name = "Indicacao_Sears" >Para uma introdução um pouco aprofundadada sobre Termodinâmica e suas Leis, sobre o conceito de diagramas e equações de estado, sobre equações fundamentais e potenciais termodinâmicos, sobre entropia, sobre aplicações práticas e mais, consulte: Termodinâmica, Teoria Cinética e Termodinâmica Estatística (Sears; Salinger).</ref>

<ref group = "Nota" name = "Indicacao_Halliday" >Para um introdução ao conceito de entropia, sua associação com processos reversíveis, irreversíveis e com a Segunda Lei da Termodinâmica, consulte Física 1 (Halliday; Resnick; Krane), cap. 26 entre outros.</ref>

<ref group = "Nota" name = "Indicacao_Callen" >Para maiores esclarecimentos sobre o postulado da entropia e sobre os a ele associados, sobre as equações fundamentais e sobre a transformada de Legendre, consulte Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics (Callen), cap. 1.</ref>

<ref group = "Nota" name = "Conforme_traducao_Callen >Conforme traduzido das citações encontradas em Thermodynamics and an Introduction to Thermostatistics (Callen), seções 1-5 e 1-10.</ref>

<ref group = "Nota" name = "Indicacao_Halliday_cap25" >Para uma introdução à Primeira Lei da Termodinâmica, consulte Física 2 (Halliday, Resnick, Krane), cap. 25.</ref>

<ref group = "Nota" name = "Indicacao_Halliday_Cap26" >Para uma introdução à Segunda Lei da Termodinâmica, consulte Física 2 (Halliday, Resnick, Krane), cap. 26.</ref>

<ref group = "Nota" name = "Trabalho_Boltzman" >Para uma melhor compreensão do trabalho de Boltzmann no contexto da termodinâmica estatística e para uma introdução (matemática e elucidativa) ao estudo estatístico de sistemas termodinâmicos e ao formalismo termodinâmico associado às equações fundamentais, consulte: Introdução à Física Estatística (Salinas, R. A.).</ref>

<ref group = "Nota" name = "FotoBoltzmann" >Uma foto do túmulo de Boltzmann em Viena, mostrando a equação S=k log w, pode ser encontrada no frontispício do livro Introdução à Física Estatística (Salinas, Sílvio R. A.)</ref>

}}

{{referências|grupo="Ref."|refs=

<ref group = "Ref." name = "Thermodynamics_do_Callen" >Em acordo com Callen, Herbert B. - Thermodynamics and An Introduction to Thermostatics - John Wiley & Sons - ISBN 0-471-86256-8</ref>

}}

===Bibliografia===
*{{Citar livro
 |autor=[[David Halliday|Halliday, David]]; [[Robert Resnick|Resnick, Robert]]; Krane, Kenneth S.
 |título= Física (volumes 1,2, 3 e 4)
 |editora= LTD Livros Técnicos e Científicos Editora
 |local= Rio de Janeiro
 |ano=1996
 |isbn=0
}}

*{{Citar livro
 |autor= Callen, Herbert B.
 |título= Thermodynamics and an Introduction to Thermostatics Second edition
 |editora= John Wiley & Sons Inc.
 |local=Nova Iorque
 |ano=1985
 |isbn=0-471-86256-8
}}

*{{Citar livro
 |autor= Sears, Francis W; Salinger, Gerhard L.
 |título= Termodinâmica, Teoria Cinética, e Termodinâmica Estatística.
 |editora= Guanabara Dois
 |local= Rio de Janeiro
 |ano=1979
 |isbn=
}}
*{{Citar livro
 |autor= Salinas, Sílvio R. A.
 |título= Introdução à Física Estatística
 |editora= Editora da Universidade de São Paulo
 |local= São Paulo
 |ano=1999
 |isbn=85-314-0386-3
}}

=={{Ligações externas}}==

* Encontra-se na rede um artigo sobre entropia intitulado [http://www.google.com.br/url?sa=t&source=web&cd=1&ved=0CBgQFjAA&url=http%3A%2F%2Fmatematicaos.codingcorner.net%2Fdownloads.php%3Fid%3D8%26type%3Dpdf&rct=j&q=entropia%20algumas%20pistas&ei=bszsTZ76Narb0QHz3b3GAQ&usg=AFQjCNE0Ibezm9l-ekO6l1ptjwn_D7ZZ8g&cad=rja "Entropia: algumas pistas para sua interpretação"] cuja leitura pode ser de grande valia.
*[http://ltodi.est.ips.pt/cgouveia/New%20Folder/Capítulo%206%20-%20Entropia.ppt Apresentação sobre Entropia - '''ltodi.est.ips.pt''']
*[http://ee.stanford.edu/~gray/it.pdf Entropy and Information Theory; Robert M. Gray; Stanford University - '''ee.stanford.edu'''] {{en}}

== Ver também ==

*[[Termodinâmica]]
*[[Lei zero da termodinâmica]]
*[[Primeira lei da termodinâmica]]
*[[Segunda lei da termodinâmica]]
*[[Transformada de Legendre]]
*[[Entalpia]]

{{Energias físico-químicas}}

[[Categoria:Termodinâmica]]
[[Categoria:Grandezas físicas]]